close

Вход

Забыли?

вход по аккаунту

код для вставкиСкачать
Для начала напомню некоторые банальные вещи.
Закон Ампера, для простоты, в скалярной форме
F=
Сделав замену на
m 0 i1 * i 2
d l1d l 2
4p r 2
ik = nk * Sk * Vk
где k=1,2 и учитывая, что полный заряд элементов проводников с током будет равен
Qk = q * nk * Sk * d lk
а также, что
C * m 0 *e 0 = 1
получаем
F=
e 0 Q1 * Q 2 V 1 V 2
( )( )
2
4p r
C C
И в общем виде
F=
e 0 Q1 * Q 2
* Kd
2
4p r
имеем закон Кулона для электростатики с некой динамической поправкой —
Kd = (
V1 V 2
)( )
C C
учитывающей равномерное движение зарядов.
А вот что будет, если движение зарядов будет равноускоренным?
По аналогии можно ожидать, что поправка будет иметь вид
Kd = (
a1 a 2
)( )
a* a*
где a1 и a2 – ускорения зарядов, соответственно, Q1 и Q2.
Также, по аналогии, можно ожидать, что а* - будет некой универсальной константой.
Известно, что используя несколько фундаментальных физических констант — G,C и h можно
получить некоторые величины, имеющие размерность массы, длины, времени — известные
как система единиц Планка.
Используя такой подход, можно получить и универсальную константу, имеющую
размерность ускорения
2p * C 7 12
ap = (
)
G*h
Используя эту константу нужно учитывать, что в нашем случае она будет определена с
точностью до размерности, поэтому имеет смысл сделать замену
a * = ap * Ka
где Ka – будет поправкой, учитывающей это.
На этом можно было бы и остановиться, но интересно было бы оценить поправку — Ka по
величине.
Т.к. предыдущие рассуждения были чисто класическими по форме, то с чистой совестью
можно вспомнить несколько моделей, в которых есть параметр ускорения.
Например, какую нибудь из моделей спина электрона.
В общем случае момент импульса в такой модели можно записать в виде
mk *V * r = Km * h
где Km – это не 1/2Pi, а поправка, учитывающая внутренние особенности конкретной модели
спина, например - распределение заряда или массы...
Вспоминая, что
V =a *C
где альфа — постоянная тонкой структуры, получаем
V 2 mk * C 3 a 3
ak =
=
r
h Km
Собрав все подстановки и поправки, получаем
a1* a 2
G *a 6
1
Kd = *2 = m1 * m2 *
a
2p * h * C Ka2 * Km2
Так же вспомнив, к случаю, что для наших моделей спина минимальный заряд Q равен
заряду электрона — qe, а также формулу постоянной структуры — силу F можем выразить
как
e Q1 * Q 2
a * h *C
G *a 6
1
F=
Kd =
*( m1 * m2 *
)
2
2
2
2
4p r
r
2p * h *C Ka * Km
m1 * m 2 a 7
1
F =G
(
)
2
2
2
r
2p Ka * Km
и далее приравняв содержимое скобок к 1, получим
F =G
m1 * m 2
r2
а
a 12
Ka * Km = ( ) * a 3
2p
Здесь, как мне кажется, интересны несколько моментов.
1- Очевидный.
В формуле для момента импульса — mk - инертные массы частиц, а в конечной формуле для
F – m1 и m2 – как бы гравитационные. Т.е. преобразование масс чисто математическое — без
введения постулата о пропорциональности.
2- Менее очевидный.
Комплексная поправка Ka*Km – пропорциональна корню из постоянной тонкой стуктуры. И
если приведенная аналогия имеет хоть какой нибудь физический смысл, то это может говорит
о том, что нельзя использовать модели спина с чисто сосредоточенными параметрами типа
массы и заряда (одночастичные модели), а необходимо учитывать особенности
формирования этих массы и заряда частицы за счет поляризации пар при вторичном
квантовании поля.
3 - Не очевидный.
Если учитывать п.2 и иметь модели внутренних структур частиц, то нет необходимости
прибегать к использованю формальных универсальных констант типа планковского
ускорения для введения константы G.
4- Теперь о величине поправки Kd. Если ее определять с точностью до величины, стоящей в
знаменателе, то можно сделать такую таблицу
Степень
производной
по времени
Знаменатель в Kd
Величина знаменателя в Kd
0
1
1
1
C^2
~10^17
2
C^7/Gh
~10^102
3
C^12/(G*h)^2
~10^188
n
C^2*tp^2(n-1), для n>0
где tp- планковское время
Если продолжать аналогию и рассмотреть масштабы действия динамических поправок для
кулоновского потенциала, то на галактическом уровне и более, должна проявляться сила,
пропорциональная скорости ускорения зарядов или пропорциональная скорости движения
масс.
1/--страниц
Пожаловаться на содержимое документа