close

Вход

Забыли?

вход по аккаунту

Лекция 5. Динамическая теория рассеяния рентгеновских лучей

код для вставкиСкачать
Лекция 5. Динамическая теория рассеяния
рентгеновских лучей.
Динамическая теория Дарвина
Теория Дарвина рассматривает дифракцию как отражения от отдельных
кристаллографических плоскостей и оперирует амплитудами этих отражений q.
Полубесконечная кристаллическая пластина состоит из параллельных
поверхности плоскостей. Амплитуды волн в направлении отраженного пучка и
проходящего пучка обзначим, соответственно как Sr и Тr, при этом индексом r
обозначены их значения непосредственно над плоскостью с порядковым
номером r, отсчитываемым от поверхности. Коэффициент отражения одной
кристаллографической плоскостью в направлении дифрагированной волны
есть –iq, а в прямом направлении при прохождении через плоскость –iq0 . При
прохождении расстояния между двумя соседними плоскостями для волн в
обоих направлениях набегает фаза –i , где  = 2p*d*sin B.
Тогда система уравнений для взаимосвязанных амплитуд отражения и
прохождения будет иметь следующий вид.
Tr 1  (1  iq0 )Tr  e
 i

 i q S r 1  e  2i
S r  iqTr  (1  iq0 )  S r 1  e i
Динамическая теория Лауэ
•
Лауэ рассматривал распространение рентгеновских электромагнитных волн в
среде с трехмерным периодическим распределением электронной плотности. В
основе уравнения Максвелла для электрического и магнитного поля:
E
1
   rotH
t
c
divE  4
1 E
rotH  (  4j )
c t
divH  0
•
Эти уравнения решаются в отсутствие свободных зарядов (=0), а под током j
понимается ток смещения (Шредингера), обусловленной поляризацией P под
воздействием электрического поля:
j
P
t
1/--страниц
Пожаловаться на содержимое документа